La simulation montre l'interférogramme obtenu sur un écran situé à la distance \(D=1\, \mathrm{m}\) d'un interféromètre de Michelson réglé en lame d'air. On peut voir l'influence de la source et du décalage optique. Simulation
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Jouez sur le décalage optique et le type de source. Your browser does not support the canvas element. LE PHÉNOMÈNE
Supposez un rayon lumineux arrivant avec une incidence \(i\) sur une lame de verre à faces parallèles. Ce rayon se réfléchit partiellement sur la première face puis une deuxième fois sur la seconde face, de telle sorte que deux rayons parallèles sortent de la lame avec un déphasage qui ne dépend que de l'épaisseur \(e\) de la lame et de l'angle d'incidence \(i\). Ces deux rayons peuvent interférer à l'infini pour donner des anneaux d'interférence. Avec un interféromètre de Michelson, il est possible de produire ces franges en procédant comme suit:
Réglez l'interféromètre au contact optique. Les deux miroirs font alors un angle droit et sont à égale distance de la séparatrice.
Lame De Verre À Faces Parallels 2
Avec cet appareil, les réglages sont difficiles. 3. Interféromètre de Mach-Zender
Dans l'interféromètre de Mach-Zender, lames et miroirs sont parallèles entre eux. Les rayons [1] et [2] subissent chacun deux réflexions de même nature. Les chemins optiques [1] et [2] sont égaux de sorte que les rayons émergents n'interfèrent pas. Il faut créer l'irrégularité à étudier pour avoir des interférences. 4. Interféromètre de Fabry-Perrot
L'interféromètre de Fabry-Perrot est basé sur le principe des réflexions multiples. Il est constitué essentiellement par deux lames \(P_1\) et \(P_2\) dont on peut régler l'angle \(\alpha\) (très petit). Lorsque \(P1\) est parallèle à \(P2\), tous les rayons transmis sont parallèles entre eux. Si \(P_1\) et \(P_2\) forment un petit angle \(a\), les rayons transmis partent en éventail. On démontre très facilement (comme pour la méthode de Pogendorf) que:
\[\begin{aligned} &(\vec{R}_1, \vec{R}_2)=2\alpha\\ &(\vec{R}_1, \vec{R}_3)=4\alpha\\ &(\vec{R}_1, \vec{R}_n)=(n-1)~2\alpha\end{aligned}\]
Remarque:
Les pouvoirs réflecteurs élevés des faces en regard sont obtenus par évaporation sous vide d'argent ou d'aluminium en couches d'épaisseur convenable.
Lame De Verre À Faces Parallels Pour
La lame n'est pas stigmatique. Remarque: En microscopie, on recouvre la préparation avec une lamelle couvre-objet. Les constructeurs d'objectifs doivent en tenir compte lors de la conception. Utilisation
Utiliser les slideurs pour modifier l'épaisseur de la lame et son indice. Faire varier l'incidence en glissant le point jaune avec la souris. Vérifier le non stigmatisme en mode divergent.
Lame De Verre À Faces Parallels
b) détermination de
On considère les triangles rectangles IHI' et IKI' de la figure ci-dessus. Dans le triangle IHI', on a:
Et dans le tringle IKI', on a:
Finalement le déplacement latéral du rayon émergent vaut:
3) a) conditions de Gauss:
Objet plan de petite dimensions et perpendiculaire à l'axe optique Rayons paraxiaux ou angles d'incidence faibles ou système optique de faible ouverture
b) Calcul de l'expression de
Soit A 1 l'image de A par le dioptre D 1:
Soit A' l'image de A 1 par le dioptre D 2:
Or,
4) n'= 1
avec e = 5 mm; n = 1, 5 et,
AN: et comme
Soit:
A' est une image virtuelle.
Ces revêtements métalliques ont toutefois l'inconvénient de présenter une certaine absorption \(A = 1-T-R\).
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