La lame n'est pas stigmatique. Remarque: En microscopie, on recouvre la préparation avec une lamelle couvre-objet. Les constructeurs d'objectifs doivent en tenir compte lors de la conception. Utilisation
Utiliser les slideurs pour modifier l'épaisseur de la lame et son indice. Faire varier l'incidence en glissant le point jaune avec la souris. Vérifier le non stigmatisme en mode divergent.
Lame De Verre À Faces Parallels
Exercice 1: Lame à faces parallèles - YouTube
Lame De Verre À Faces Parallels Definition
Lame faces parallles
Faisceau parallle
Faisceau divergent
N = 1. 50
E = 50 mm
Un rayon lumineux arrive avec une incidence I1 sur une lame à faces parallèle d'épaisseur E et d'indice N. Il y a réfraction sur le dioptre d'entrée. Le rayon émergent fait un angle I2 avec la normale à la face tel que:
sin(I1) = (I2). Ce rayon arrive sur le dioptre de sortie avec cette incidence I2 et ressort de la lame avec une incidence I1 telle que (I2) = sin(I1). Le rayon émergent est donc parallèle au rayon incident. Montrer que la distance D entre le rayon incident et le rayon émergent est égale à:
D = (I1 − I2) / cos(I2). La solution d'exercice de Lame à faces parallèles - Optique géométrique. Dans le cas d'un faisceau parallèle, le faisceau émergent est parallèle au faisceau incident et il est translaté de D.
Stigmatisme de la lame à faces parallèles. On considère un point source A qui éclaire la lame avec un faisceau divergent. La translation d'un rayon par la lame étant fonction de l'angle d'incidence, la position du point image de A dans la lame est aussi fonction de l'angle d'incidence.
Lame De Verre À Faces Parallels 2020
Dans ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. On sait en effet qu'à travers un dioptre plan, l'image d'un point à l'infini est elle même à l'infini. Dans ces conditions, à l'objet A 1 correspond, par réfraction sur le dioptre d'entrée EE' une image A 2 elle-même à l'infini. Interférences d'égale inclinaison. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1 ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1. Pour mémoire on peut rappeler qu'ici les points conjugués [ 7] A 1 et A' 1 constituent un couple de points rigoureusement stigmatiques. Conclusion En conclusion on notera que: L'image d'un point source à travers une lame à faces planes et parallèles est toujours de nature différente de celle de l'objet; si l'un est réel, l'autre est virtuelle, et vice-versa.
Lame De Verre À Faces Parallels De La
Tous les rayons émergents qui interfèrent au niveau d'un même anneau correspondent à des rayons incidents ayant le même angle d'incidence. Ces franges d'interférences sont appelées « anneaux d'égale inclinaison ». Lame de verre à faces parallels de la. Figure 6: Anneaux d'égale inclinaison
[zoom... ] Info
On s'intéresse maintenant aux rayons angulaires
des anneaux d'égale inclinaison pour une épaisseur
de la lame. On se place dans le cas où le centre des anneaux est brillant.
Lame à faces parallèles
A. On passe d' un milieu
moins réfringent, l'air, à un milieu plus réfringent, les rayons
lumineux se rapprochent de la normale et de ce fait, sont à l'intérieur
d'un cône déterminé par l'angle limite i l déterminé par: sin i l = 1/n i. 1. Avec n 1, on obtient i l = 37, 09°
2. Avec n 2, on obtient i l = 42, 29°
B. Le premier milieu a pour indice n 1 ou n 2, le second a pour indice n, avec n 2 < n < n 1. 1. - Si n 1 est
le premier milieu, le rayon arrive dans un milieu moins réfringent et
s'écarte donc de la normale:Réflexion totale possible. Lame de verre à faces parallels . - Si n 2 est
le premier milieu, le rayon passe dans un milieu plus réfringent, il se
rapproche de la normale. Pas de possibilité de réflexion totale. Il ne peut donc y avoir réflexion totale que si le premier milieu est celui dont l'indice est n 1 = 1, 658. 2. i max = + 4 o. Sur le dioptre AC, on a sin(i max) = n 1 sin(r) donc avec n 1 = 1, 658 cela conduit à r = 2, 41°
Sur le dioptre AD, on a n 1 sin r' = n où r' est l'angle limite lors de la réfraction n 1 ® n.
b) détermination de
On considère les triangles rectangles IHI' et IKI' de la figure ci-dessus. Dans le triangle IHI', on a:
Et dans le tringle IKI', on a:
Finalement le déplacement latéral du rayon émergent vaut:
3) a) conditions de Gauss:
Objet plan de petite dimensions et perpendiculaire à l'axe optique Rayons paraxiaux ou angles d'incidence faibles ou système optique de faible ouverture
b) Calcul de l'expression de
Soit A 1 l'image de A par le dioptre D 1:
Soit A' l'image de A 1 par le dioptre D 2:
Or,
4) n'= 1
avec e = 5 mm; n = 1, 5 et,
AN: et comme
Soit:
A' est une image virtuelle.
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