Mais cette expérience nous montre également que cette électricité est capable, non seulement d'agir à distance (répulsion ou attraction), mais également de se déplacer d'un corps à un autre. Mais alors qu'est-ce qui se déplace? Si l'on suspend les boules à une balance, même très précise, nous sommes incapables de détecter la moindre variation de poids entre le début de l'expérience et le moment où elles sont électrisées. Electrostatique cours s world. Pourtant, le fait qu'il soit nécessaire qu'il y ait un contact entre deux matériaux pour que l'électricité puisse passer de l'un à l'autre, semble indiquer que cette électricité est portée par de la matière. On explique l'ensemble des effets d'électricité statique par l'existence, au sein de la matière, de particules portant une charge électrique q, positive ou négative, et libres de se déplacer. C'est Robert A. Millikan qui a vérifié pour la première fois en 1909, grâce à une expérience mettant en jeu des gouttes d'huile, le fait que toute charge électrique Q est quantifiée, c'est à dire qu'elle existe seulement sous forme de multiples d'une charge élémentaire e, indivisible (Q=Ne).
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Pour l'ensemble des charges, l'énergie électrostatique sera: E e = 1∑
2 i qi Vi
VII. 3 Energie potentielle d'une distribution continue de charges
On se ramène à un ensemble de charges ponctuelles en divisant la charge totale en charges élémentaires dq:
Distribution volumique: dq = ρ dô → = ∫∫∫ ñ V d ô
Distribution surfacique: dq = σdS → =W2 ∫∫S ó. Distribution linéique: dq = λ dl → = ∫ λ
W2c. Notes du cours d'électrostatique SMIA S2 PDF. V étant le potentiel créé par toutes les charges de la distribution au point où se trouve la charge élémentaire dq.
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Un matériau est dit conducteur parfait si lorsqu'il devient électrisé, les porteurs de charges non compensés peuvent se déplacer librement dans tout le volume occupé par le matériau. Un isolant (= diélectrique) parfait= Porteurs de charges non compensés ne peuvent se déplacer librement, ils restent localisés à l'endroit où ils ont été déposés. Résumé de S2 -Electrostatique et Électrocinétique. Loi de Coulomb: Charles-Augustin de Coulomb (1736-1806) a déterminé les propriétés des forces électrostatiques exercées par une charge ponctuelle q1 sur une autre charge ponctuelle q2: La force est radiale c'est à dire dirigée selon la droite qui joint les deux charges. Elle est proportionnelle au produit des charges. Elle est attractive si les charges sont de signes opposées sinon répulsives. Elle varie à l'inverse du carré de la distance entre les deux charges. Phénomènes électrostatiques: notion de charge électrique Quiconque a déjà vécu l'expérience désagréable d'une « décharge électrique » lors d'un contact avec un corps étranger connaît un effet électrostatique.
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Définition
I. Propriétés et caractéristiques
I. Potentiel créé par une charge ponctuelle
II. Champ créé par une distribution de charges
II. Distribution discrète de charges
II. Distribution continue de charges
II. Applications à quelques distributions
II. Champ et potentiel créés par une ligne infinie
II. Champ et potentiel créés par un disque
II. Champ et potentiel créés par un plan
III. Lignes de champ – Équipotentielles
IV. Energie électrostatique
IV. Système de deux charges ponctuelles
IV. Système de N charges ponctuelles
IV. Distribution continue de charges
Chap. 3: Dipôle électrostatique I. Introduction
I. Intérêt du dipôle
II. Champ et potentiel créés par un dipôle
II. Electrostatique cours s2 c. Potentiel créé à grande distance par une charge
II. Principe et déroulement du calcul
II. Analyse des termes
II. Potentiel créé à grande distance par une distribution discrète
II. Formulation générale
II. Application au dipôle
II. Champ électrique
II. 4. Lignes de champ et équipotentielles
Chap. 4: Théorème de Gauss - Applications I. Utilité du théorème de Gauss
II.
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