Conducteur parfait
VI. 2. Réflexion sur un conducteur parfait
a. Onde incidente et onde réfléchie
b. Courant de surface
c. Onde stationnaire
d. Bilan de puissance
e. Conducteur réel
VI. 3. Cavité électromagnétique
a. Introduction
b. Cavité à une dimension sans perte
c. Cavité résonante
VII. Émission des ondes électromagnétiques
VII. 1. Ondes radio-fréquences et micro-ondes
a. Antennes émettrice et réceptrice
b. Dipôle oscillant
c. Antennes dipolaires
VII. 2. Émission, absorption et diffusion de la lumière
b. Émission spontanée
c. Absorption et émission induite
d. Cours de physique – CPGE TÉTOUAN. Polarisation induite des atomes et molécules
e. Diffusion de Rayleigh
f. Indice d'un milieu continu
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Rayonnement Dipolaire Cours Mp 40
δE = δp 4πε0r3eθ et δB = µ0 Idzeϕ 4πr2 3. Calculer l'ordre de grandeur du champ magnétique créé par un courant de crête (lors d'un coup de foudre) de 10 5 A circulant dans un élément de longueur de 1 m à une distance de 100 m. Faire une comparaison intelligente. 4. Donner l'expression des champs rayonnés à très grande distance (r ≫ λ). Commenter. On exprimera en particulier le rapport E/cB. Exercices : 35 - Rayonnement dipolaire. On considère un point A situé très loin d'une antenne de hauteur H. On tient maintenant compte de la répartition du courant de foudre le long de la hauteur z de l'éclair de foudre. Chaque dipôle élémentaire rayonne une onde plane dans la même direction quasi orthogonale à l'antenne. On peut admettre que l'intensité I(z, t) dans l'antenne est de la forme: avec I0 = 80 kA et τ = 80 µs. I(z, t) = −I0(1 − exp( z − 0, 01ct)) cτ 5. Calculer les champs électromagnétiques rayonnés par l'antenne de hauteur H. 6. Évaluer à l'instant t = 40 µs, la valeur du champ électrique pour r = 10 km et H = 1 km. 2. Radar de veille Sur l'axe (Ox) on aligne 2N + 1 antennes parallèles à (Oz), équidistantes de a.
Rayonnement Dipolaire Cours Mp 9
Potentiels retardés [ modifier | modifier le wikicode]
Ces oscillations sont alors la cause d'un rayonnement électromagnétique. Ce rayonnement arrive au point M d'observation avec un retard τ dû au temps de propagation de l'onde électromagnétique. Les champs et potentiels observés à l'instant t en M sont la conséquence du comportement des charges à l'instant t - τ
Équations des potentiels retardés
On applique alors l'approximation dipolaire pour aboutir aux équations simplifiées suivantes:
Équations des potentiels retardés dans le cadre de l'approximation dipolaire
Dans notre cas, on suppose que le vecteur densité de courant est engendré par le mouvement des charges (c'est-à-dire qu'il n'y a pas de « courant permanent » au sens de la magnétostatique). Rayonnement dipolaire cours mp 9. Or, on peut remarquer que:
Le potentiel vecteur s'exprime alors simplement en fonction du moment dipolaire associé au système. Potentiel vecteur en fonction du moment dipolaire
Champ électromagnétique émis par un dipôle oscillant [ modifier | modifier le wikicode]
Calcul du champ magnétique [ modifier | modifier le wikicode]
Exprimons le champ magnétique à partir de l'expression du potentiel vecteur.
Théorème de Poynting
b. Conservation de l'énergie
IV. Ondes électromagnétiques dans le vide
IV. 1. Équation des ondes
b. Ondes planes progressives
c. Ondes planes progressives sinusoïdales
d. Ondes planes progressives périodiques
e. Modulation d'amplitude
f. Paquets d'onde
IV. 2. Ondes électromagnétiques planes progressives monochromatiques
a. Relation de dispersion
b. Structure
c. Polarisation rectiligne
d. Puissance rayonnée
IV. 3. Spectre des ondes électromagnétiques et applications
V. Ondes électromagnétiques dans un milieu dispersif
V. 1. Milieux dispersifs
a. Définitions
b. Modulation d'amplitude et vitesse de groupe
c. Propagation dun paquet d'onde
V. 2. Ondes électromagnétiques dans un plasma
a. Définition et exemples
b. Plasma neutre de faible densité
c. Rayonnement dipolaire cours mp 40. Équation de propagation
d. Relation de dispersion
e. Onde plane progressive sinusoïdale
f. Modulations et paquet d'onde
g. Phénomène de coupure
h. Application
VI. Ondes électromagnétiques et conducteurs
VI. 1. Onde électromagnétique dans un conducteur
a. Équation de propagation
b. Effet de peau
c.
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