Sleepy Hollow, La Légende du Cavalier sans Tête | Bande-Annonce (VF) - YouTube
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Sleepy Hollow: La Légende du cavalier sans tête (1999) - En 1799, dans une bourgade de la Nouvelle-Angleterre, plusieurs cadavres sont successivement retrouves décapitées. Les têtes ont disparu. Terrifiés, les habitants sont persuadés que ces meurtres sont commis par un étrange et furieux cavalier, dont la rumeur prétend qu'il est lui-même sans tête. Les autorités new-yorkaises envoient alors leur plus fin limier pour éclaircir ce mystère. Ichabod Crane ne croit ni aux légendes, ni aux vengeances post-mortem. Mais, à peine arrivé, il succombe au charme étrange et vénéneux de la belle Katrina Van Tassel. 🎬 Regarde Maintenant 📥 Télécharger [Voir] Sleepy Hollow: La Légende du cavalier sans tête (1999) streaming vf gratuit film~complet hd en france, Sleepy Hollow streaming vf (1999) film complet gratuit, [regarder] film Sleepy Hollow: La Légende du cavalier sans tête (1999) streaming vf francais Sleepy Hollow: La Légende du cavalier sans tête (1999) Titre original: Sleepy Hollow Sortie: 1999-11-18 Durée: 105 minutes Score: 7.
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La simulation montre l'interférogramme obtenu sur un écran situé à la distance \(D=1\, \mathrm{m}\) d'un interféromètre de Michelson réglé en lame d'air. On peut voir l'influence de la source et du décalage optique. Simulation
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Jouez sur le décalage optique et le type de source. Your browser does not support the canvas element. LE PHÉNOMÈNE
Supposez un rayon lumineux arrivant avec une incidence \(i\) sur une lame de verre à faces parallèles. Ce rayon se réfléchit partiellement sur la première face puis une deuxième fois sur la seconde face, de telle sorte que deux rayons parallèles sortent de la lame avec un déphasage qui ne dépend que de l'épaisseur \(e\) de la lame et de l'angle d'incidence \(i\). Ces deux rayons peuvent interférer à l'infini pour donner des anneaux d'interférence. Avec un interféromètre de Michelson, il est possible de produire ces franges en procédant comme suit:
Réglez l'interféromètre au contact optique. Les deux miroirs font alors un angle droit et sont à égale distance de la séparatrice.
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1. Chaque milieu transparent est caractérisé par son indice de réfraction n,
nombre sans unité, égal ou supérieur à 1, tel que:
n = c/v. c: célérité de la
lumière dans le vide c = 3, 00x10 8 m. s -1
v: célérité de la
lumière dans le milieu considéré
2. Vidéo
L'angle d'incidence est définit entre la normale au dioptre et le rayon
incident. i 1 = 90, 00 – 20, 00 = 70, 00°
3. L'angle de réfraction est définit entre la normale au dioptre et le
rayon réfracté. 4. D'après la seconde loi
de Descartes:
(i 1) = n'(i 2)
5. Vidéo
D'après le schéma ci dessus i 3 = i 2 = 38, 67°
6. Vidéo
D'après la seconde loi
n'(i 3) =
(i 4)
7. Vidéo
Le rayon est-il dévié? i 4
= 70° donc le rayon n'est pas dévié (voir schéma):
les rayons incidents et émergents du prisme ont la même direction.
Lame faces parallles
Faisceau parallle
Faisceau divergent
N = 1. 50
E = 50 mm
Un rayon lumineux arrive avec une incidence I1 sur une lame à faces parallèle d'épaisseur E et d'indice N. Il y a réfraction sur le dioptre d'entrée. Le rayon émergent fait un angle I2 avec la normale à la face tel que:
sin(I1) = (I2). Ce rayon arrive sur le dioptre de sortie avec cette incidence I2 et ressort de la lame avec une incidence I1 telle que (I2) = sin(I1). Le rayon émergent est donc parallèle au rayon incident. Montrer que la distance D entre le rayon incident et le rayon émergent est égale à:
D = (I1 − I2) / cos(I2). Dans le cas d'un faisceau parallèle, le faisceau émergent est parallèle au faisceau incident et il est translaté de D.
Stigmatisme de la lame à faces parallèles. On considère un point source A qui éclaire la lame avec un faisceau divergent. La translation d'un rayon par la lame étant fonction de l'angle d'incidence, la position du point image de A dans la lame est aussi fonction de l'angle d'incidence.