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Informations
EAN13
9782713019111
ISBN
978-2-7130-1911-1
Éditeur
Explorons l'histoire
Date de publication
2001
Collection
Nombre de pages
64
Dimensions
31 x 24 cm
Langue
français
Langue d'origine
anglais
Code dewey
930. 108
Fiches UNIMARC
S'identifier
à la découverte des peuples et des grandes cités du passé
De Philip Brooks
Traduit par Édouard Chard-Hutchinson
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Author: Eliane Lopez
Publisher: Editions Eyrolles
Release Date: 2012-03-01
ISBN: 2212030223
Size: 16. 43 MB
Format: PDF, Docs
Category: History
Languages: fr
Pages: 364
View: 141
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Disclaimer: This site does not store any files on its server. We only index and link to content provided by other sites. Un livre de référence complet, accessible et vivant Ce guide dresse un panorama historique et culturel de toutes les grandes civilisations qui ont fait l'humanité. Il s'ouvre avec l'apparition de l'homme sur terre et court jusqu'au début du XXe siècle. Le grand livre de l histoire des civilisations pdf gratis. Toutes les ères géographiques sont couvertes, depuis la Mésopotamie et la Méditerranée jusqu'à l'Océanie, en passant par l'Asie, l'Afrique et les Amériques. Pour chaque civilisation, l'auteur présente: les données géographiques essentielles; les aspects culturels et sociaux les plus marquants; les religions et les mythes; les principaux événements historiques; les grands personnages; des cartes et des illustrations. Author: Patrick Rivière
Publisher:
Release Date: 2003
ISBN: 9782732834252
Size: 40.
La simulation montre l'interférogramme obtenu sur un écran situé à la distance \(D=1\, \mathrm{m}\) d'un interféromètre de Michelson réglé en lame d'air. On peut voir l'influence de la source et du décalage optique. Simulation
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Jouez sur le décalage optique et le type de source. Your browser does not support the canvas element. LE PHÉNOMÈNE
Supposez un rayon lumineux arrivant avec une incidence \(i\) sur une lame de verre à faces parallèles. Ce rayon se réfléchit partiellement sur la première face puis une deuxième fois sur la seconde face, de telle sorte que deux rayons parallèles sortent de la lame avec un déphasage qui ne dépend que de l'épaisseur \(e\) de la lame et de l'angle d'incidence \(i\). Ces deux rayons peuvent interférer à l'infini pour donner des anneaux d'interférence. Avec un interféromètre de Michelson, il est possible de produire ces franges en procédant comme suit:
Réglez l'interféromètre au contact optique. Les deux miroirs font alors un angle droit et sont à égale distance de la séparatrice.
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Le système interférométrique à division de front d'onde le plus simple est donné par une lame de verre ou un coin de verre observé en réflexion. Ce paragraphe est fortement inspiré du Chapitre 6 de la référence []. Lors de la réfraction sur un dioptre du type air-verre, environ 4% de l'énergie lumineuse est réfléchie. La lumière ainsi réfléchie ou transmise peut être à l'origine d'un phénomène d'interférences. Dans ce paragraphe on ne considèrera que les interférences par réflexion, le cas de la transmission étant similaire. Une source étendue et monochromatique située dans l'air éclaire une lame à faces parallèles d'indice, d'épaisseur
(figure 5) posée sur un troisième milieu d'indice. La source étant étendue on recherche la zone de localisation des franges d'interférences. Le rayon incident
issu de la source primaire
se réfléchit partiellement en
suivant la direction
tandis qu'une partie du rayon réfracté
est réfléchie suivant
puis réfracté à nouveau dans la direction. Les contributions du rayon
et des suivants sont négligées car l'énergie lumineuse de ces rayons décroît très rapidement.
Lame De Verre À Faces Parallels 2020
Ce phénomène de double réfraction ne
modifie pas la direction de propagation de la lumière, entre rayon incident
et rayon émergent. Cette propriété se vérifie
avec précision expérimentalement. On vise pour cela à l'aide d'une lunette astronomique
une étoile. Celle-ci constitue pour l'instrument un objet
ponctuel et réel,
situé à l'infini; son image
à travers l'objectif de la lunette est un point réel dont la position
ne dépend, compte-tenu des propriétés de la lunette astronomique, que de la
direction des rayons incidents parallèles qui tombent sur l'objectif. Pointons
cette direction, puis disposons en avant de l'instrument une lame d'épaisseur
quelconque, mais dont les faces sont parfaitement planes et parallèles; on constate
que la position de l'image de l'étoile n'a pas bougé, et ceci quelle que soit
l'orientation de la lame. En
conclusion,
on vérifie bien qu'une lame de qualité parfaite n'a aucune action sur la direction
de propagation des rayons lumineux. L'animation vidéo suivante montre l'action d'une
lame à faces planes et parallèles sur la propagation d'un rayon
lumineux:
Action d'une lame sur la propagation d'un rayon lumineux
Lame De Verre À Faces Parallels Video
Lame faces parallles
Faisceau parallle
Faisceau divergent
N = 1. 50
E = 50 mm
Un rayon lumineux arrive avec une incidence I1 sur une lame à faces parallèle d'épaisseur E et d'indice N. Il y a réfraction sur le dioptre d'entrée. Le rayon émergent fait un angle I2 avec la normale à la face tel que:
sin(I1) = (I2). Ce rayon arrive sur le dioptre de sortie avec cette incidence I2 et ressort de la lame avec une incidence I1 telle que (I2) = sin(I1). Le rayon émergent est donc parallèle au rayon incident. Montrer que la distance D entre le rayon incident et le rayon émergent est égale à:
D = (I1 − I2) / cos(I2). Dans le cas d'un faisceau parallèle, le faisceau émergent est parallèle au faisceau incident et il est translaté de D.
Stigmatisme de la lame à faces parallèles. On considère un point source A qui éclaire la lame avec un faisceau divergent. La translation d'un rayon par la lame étant fonction de l'angle d'incidence, la position du point image de A dans la lame est aussi fonction de l'angle d'incidence.
Lame De Verre À Faces Parallels Pour
Tous les rayons émergents qui interfèrent au niveau d'un même anneau correspondent à des rayons incidents ayant le même angle d'incidence. Ces franges d'interférences sont appelées « anneaux d'égale inclinaison ». Figure 6: Anneaux d'égale inclinaison
[zoom... ] Info
On s'intéresse maintenant aux rayons angulaires
des anneaux d'égale inclinaison pour une épaisseur
de la lame. On se place dans le cas où le centre des anneaux est brillant.
b) détermination de
On considère les triangles rectangles IHI' et IKI' de la figure ci-dessus. Dans le triangle IHI', on a:
Et dans le tringle IKI', on a:
Finalement le déplacement latéral du rayon émergent vaut:
3) a) conditions de Gauss:
Objet plan de petite dimensions et perpendiculaire à l'axe optique Rayons paraxiaux ou angles d'incidence faibles ou système optique de faible ouverture
b) Calcul de l'expression de
Soit A 1 l'image de A par le dioptre D 1:
Soit A' l'image de A 1 par le dioptre D 2:
Or,
4) n'= 1
avec e = 5 mm; n = 1, 5 et,
AN: et comme
Soit:
A' est une image virtuelle.